物理量分两类：强度量（intensive quantity）与广延量（extensive quantity）。

强度量是指与体系质量无关的量，如应力、压强、密度、温度、比热、表面能密度（表面张力）等。

广延量就是与体系质量成正比的量，如体积、内能、面积、质量、熵、电量、表面能等。

换种思考，强度量不具有可加性，广延量具有可加性。

比如说，温度加温度是什么？没有物理意义呀。

两者的关系是——

广延量 = 强度量 × 体系的量

需要提醒的是，我们已经知道——

表面能密度[J/m^2] = 表面张力[N/m]

表面能[J] = 表面张力[N/m] × 面积[m^2]

不过，大量的中文文献和书籍中，经常用“表面能”来代替“表面能密度”，阅读时需要注意。

压强与表面张力的关系

先做一个小实验：咱们拿一个"铁丝圆环"，从肥皂水里蘸一下，取出后会形成一个非常平整的薄膜。（这是因为肥皂膜自发地追求表面/表面能最小）

这时，咱们在一侧吹气（相当于施加了一个压强），平整的薄膜就发生“弯曲”——

事实上，弯曲的表面 与 压强 最终达到平衡。

那么，咱们列一下平衡方程吧（假设压强均匀、薄膜为球面）——关注黑色圆平面：

表面张力 × 圆周长 = 压强 × 圆面积

从前面的量纲分析中，我们也看到该公式的合理性，写成单位形式——

[N/m] × [m] = [N/m^2] × [m^2]

公式化简，得到——

p = 2γ/R

这就是标准的球曲面下，压强与表面张力的关系。

这个公式也是【杨-拉普拉斯方程】的一种简单的形式。

还有更简单的形式

杨-拉普拉斯方程还有更简单的形式，这里需要我们了解一点关于曲率的概论。

中学时我们学过，曲率κ定义为半径的倒数，即：κ = 1/R。

这其实是二维下的特殊情况。

对于三维曲面，曲率等于任意两个垂直方向上的曲率之和——

显然，标准球曲面的曲率 κ = 2/R。

下面不用我说大家也知道如何化简了——

p = γ·κ

这里的p，可以理解为由于表面的出现，而产生的“附加压强”，这个压强的大小与正负，与曲率直接相关。

如下图，无论是液体中的气泡，还是气体中的液滴，只要是球内的部分，压强就要比球外大，这是由于曲率的正负决定的。

这里科技千里眼奉送一个自己做的仿真计算——液滴在表面张力作用下的变形，我们看到，蓝色部分为负曲率，因此压强为负，而红色部分为正曲率，因此压强为正，液体会从正压强流向负压强，这也是表面张力影响下流体变形的基本原理。

由公式 p = γ·κ 想到的

液滴（气泡）半径越小，压强越大，它向周边溶解气体的速率就越快；历经一段时间后，小气泡会逐渐消失，聚集成大气泡，这是气泡的【演变动力学】——

有没有这种情况，就是液滴（气泡）半径无限小，那么，我们是不是创造了一个无限大的压强呢？

比如，当液滴（气泡）刚刚形成时，不就是这种情况吗？

但是，我们也知道，自然界是不会存在无限大的压强的。这是怎么回事呢？

原来，液滴或气泡的形成，是需要一个微小的异物（核）的，一般是灰尘；如果水凝聚在灰尘颗粒上，液滴就能够长大。

对于气泡来说，也类似，一些碳酸饮料中，气体的胚胎残留在瓶壁上的某些位置，这些位置正是极微小的凸凹不平处，它们使得气泡不断长大。